DE4411017C2 - Optische stationäre spektroskopische Bildgebung in stark streuenden Objekten durch spezielle Lichtfokussierung und Signal-Detektion von Licht unterschiedlicher Wellenlängen - Google Patents
Optische stationäre spektroskopische Bildgebung in stark streuenden Objekten durch spezielle Lichtfokussierung und Signal-Detektion von Licht unterschiedlicher WellenlängenInfo
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Description
Die Erfindung betrifft einen optischen Aufbau zur spektroskopischen Bild
gebung in stark streuenden Objekten, wie z. B. biologischem Gewebe oder Kunst
stoffen, mit mindestens eindimensionaler Ortsauflösung, mit einer Strahlquelle
zum Aussenden von Licht unterschiedlicher Wellenlängen, mit einer Vorrich
tung zur Aufspaltung des Lichtes in zwei Teilstrahlen, von denen ein Strahl im
Objektarm zum Meßobjekt und der andere Strahl im Referenzarm zu einem re
flektierenden Element geführt wird und mit einer Detektoreinrichtung, auf die
die von dem reflektierenden Element im Referenzarm und dem Meßobjekt im
Objektarm reflektierten Teilstrahlen gelenkt, zur Interferenz gebracht und de
tektiert.
Ein solcher optischer Aufbau ist beispielsweise bekannt aus Knüttel et al.
OPTICS COMMUN. 102 (1993), 193-198.
Optische spektroskopische Bildgebung in stark streuenden Objekten, wie z. B.
biologisches Gewebe oder Kunststoffe, dient der ortsaufgelösten Charakterisie
rung dieser Medien über entsprechende optische Parameter. Etablierte Verfah
ren, wie die konfokale Mikroskopie, können in stark streuenden Medien nur für
Oberflächen eingesetzt werden, da der unerwünschte Streulicht-Anteil schon
nach einigen 10 µm dominiert und die Signalinformation, die im gewünschten
ungestreuten Lichtanteil enthalten ist, verfälscht.
Viele Verfahren, mit denen der ungestreute Lichtanteil erhalten wird, basieren
auf der Niederkohärenz- oder Kurzzeit- Interferometrie. Dabei wird das Licht
der Lichtquelle durch einen Strahlteiler geteilt, trifft im Objektarm auf das Ob
jekt und im Referenzarm auf einen Spiegel. Die reflektierten Strahlen werden im
Strahlteiler wieder zusammengeführt und als Interferenzsignal am Detektor ge
messen. Bei beiden Verfahren betragen die Kohärenzlängen der Lichtquellen nur
etwa 10-50 µm, wobei bei der Niederkohärenz-Interferometrie inkohärente
Lichtquellen, wie LED′s oder SLD′s, und bei der Kurzzeit-Interferometrie
kurzkohärente Mode-locked Laser eingesetzt werden. Die Vorteile der Inter
ferometrie sind zum einen die einfache Ortsselektion in Tiefenrichtung bei im
Zeitbereich kurzen Lichtpulsen (was im Frequenzbereich einem weiten Spek
trum entspricht) und zum anderen die hohe Signalempfindlichkeit.
Für die Ortsinformation in Tiefenrichtung (eindimensionale Bildgebung) des
Objektes wird üblicherweise ein Spiegel im Referenzarm des Interferometers
mechanisch bewegt werden, wie z. B. durch die Druckschriften von Takada et
al., APPLIED OPTICS, Vol. 26, No. 9 (1987), 1603-1606, und Swanson et al.,
OPTICS LETTERS, Vol. 17, No. 2 (1992), 151-153, bekannt ist.
Für spektroskopische Informationen aus einem Medium (ohne Bildgebung) wird
dieses in der Regel an dem Eingang des Interferometers plaziert und im Objektarm
ein stationärer Spiegel zur Strahlreflexion eingesetzt, während der Spiegel
im Referenzarm mechanisch bewegt wird.
Ein stationäres Interferometer, d. h. ohne mechanisch bewegtes Teil, ist in
Verbindung mit Bildgebung bis zu drei Dimensionen bekannt geworden aus der
eingangs genannten Druckschrift von Knüttel et al. Bei dieser Anordnung
wird jedem Tiefenpunkt ein Element auf einem lateral ausgedehnten eindimen
sionalen Detektor-Array zugeordnet, d. h. ein bestimmtes Element des Detektor-
Arrays detektiert alle Wellenlängen des (breitbandigen) Lichtes mit kurzer Ko
härenzlänge. Die Kohärenzlänge bestimmt dabei die räumliche Auflösung.
Damit ist eine Selektion auf einzelne wenige Tiefenpunkte im Objekt, wie es bei
der ortsaufgelösten Spektroskopie wünschenswert sein kann, nur unter Si
gnalverlust möglich, da die übrigen Elemente des Detektor-Arrays ignoriert
werden müssen.
Stationäre Interferometer für die Spektroskopie ohne bildgebende Eigenschaften
sind mehrfach bekannt, z. B. aus Junttila et al., J. OPT. SOC. AM., Vol. 8, No. 9
(1991), 1457-1462, Okamoto et al., APPLIED OPTICS, Vol. 23, No. 2 (1984),
269-273. Hier sind jeweils die zu untersuchenden Objekte an den Eingängen der
Interferometer plaziert, d. h. Ortsauflösungen insbesondere in Tiefenrichtung
sind nicht möglich.
Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist es, einen optischen Aufbau der eingangs
genannten Art vorzustellen, der die Bildgebung mit der Spektroskopie für stark
streuende Objekte mit Hilfe eines stationären Interferometers verbindet und
zwar derart, daß Signalverluste durch effiziente Lichtausbeute aus dem Objekt
minimiert werden.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß die einzelnen spektra
len Anteile des Lichtes, d. h. Wellenlängen, separat detektiert werden, d. h. ent
weder durch verschiedene Detektorelemente oder zeitlich sequentiell mit einem
Element, und daß alle spektralen Anteile des Lichts gleichzeitig auf verschiede
ne vorselektierte Tiefenbereiche des Objektes fokussiert werden, d. h. die Signale
jedes Spektralanteils umfassen zeitgleich alle vorselektierten Tiefenbereiche.
Die Erfindung nützt das Prinzip der Interferometrie mit dessen Vorteilen aus.
Die einzelnen spektralen Anteile umfassen jeweils den gesamten Tiefenbereich
des Objektes, wobei die rückreflektierten spektralen Anteile von einer Detektor-
Anordnung zeitlich oder räumlich getrennt detektiert werden. Dabei gibt es drei mögliche
Ausführungsformen:
- 1) Das Licht wird detektorseitig durch ein entsprechendes dispersives optisches Element, z. B. ein optisches Gitter, spektral zerlegt und die spektralen Lichtan teile werden von einzelnen Elementen eines Detektor-Arrays gleichzeitig detek tiert. Durch die Verbindung des dispersiven Elements mit dem Interferometer ist eine einfache Ortsselektion mit hoher Signalempfindlichkeit möglich.
- 2) Die Lichtquelle ist spektral durchstimmbar und emittiert zu jedem Zeitpunkt monochromatisches Licht (z. B. mit einer stromgesteuerten Laserdiode) oder spektral sehr schmalbandiges Licht (z. B. mit einer speziell konstruierten SLD), welches in das Interferometer eingekoppelt und mit einem Detektor nachgewie sen wird. Bei der Art der Durchstimmung gibt es zwei Möglichkeiten, bei denen die Signalauswertung entsprechend angepaßt ist: a) das Wellenlängenspektrum wird zeitlich sequentiell in Stufen durchfahren, was an sich z. B. durch Hotate et al., SPIE PROCEEDINGS, Vol. 1586 (1991), 32-45, bekannt ist und b) das Wellenlängenspektrum wird zeitlich sequentiell kontinuierlich durchgestimmt (z. B. US Patent 3 647 298). Obige Ausführungsformen verwenden zwar Inter ferometer, jedoch weisen sie, wie die Ausführungsform 1) und die weiter unten besprochene 3), keine spezielle Anordnung zur gleichzeitigen Mehrfachfokus sierung in ein stark streuendes Objekt auf.
- 3) Das Licht wird in einem der vier Interferometerarme (also Richtung Licht quelle oder Detektor, bzw. Objekt- oder Referenzarm) durch eine elektronisch steuerbare Anordnung kodiert, zeitlich sequentiell mit einem Detektor (vorzugsweise aus nur einem Element bestehend) aufgenommen und danach entsprechend ausgewertet. So eine Anordnung besteht aus dispersiven optischen Elementen zur spektralen Lichtzerlegung und einer flächenmäßig ausgedehnten Maske (z. B. Hadamard-Maske) bei deren Einzelelementen das Licht amplitu den- bzw. phasenmoduliert werden kann. Hadamard-Masken sind hinreichend bekannt, z. B. von Vickers et al., APPLIED SPECTROSCOPY, Vol. 45, No. 1 (1991), 42-49, oder Liu et al., APPLIED SPECTROSCOPY, Vol. 45, No. 10 (1991), 1717-1720.
Der erfindungsgemäße optische Aufbau unter Einschluß nach einem der Aus
führungsbeispiele 1), 2) oder 3) oder einer Kombination beinhaltet eine Fo
kussierungsanordnung zur gleichzeitigen Fokussierung von Licht an mehreren
Punktbereichen entlang der Tiefenrichtung in einem stark streuenden Objekt
Das hat den Vorteil, daß durch Bündelungen mit der Fokussierungsoptik die
Intensität des aus dem Objekt zurückgeworfenen Lichts maximiert wird. Die ex
akte Ortsselektion (in den vorgewählten Punktbereichen in Tiefenrichtung) ge
schieht wie schon erwähnt durch die Anordnungen 1), 2) oder 3) oder durch eine
Kombination. Von der Oberfläche des Objektes bis zu jedem selektierten
Tiefenpunkt wird ein integraler optischer Parameter gemessen.
Integral bedeutet in dem Zusammenhang, daß das
optische Signal von der Oberfläche des Objektes
ab bis zu einem selektierten Punkt beeinflußt,
d. h. abgeschwächt wird. Damit können
durch Differenzbildungen der Signale benachbarter selektierter Punkte und der
exakten Kenntnis der Abstände über die Ortslokalisationen optische Parameter
über die entsprechenden Raumbereiche gebildet werden. Diese optischen Parameter, die
noch wellenlängenabhängig sein können, beinhalten z. B. den komplexen
Brechungsindex (d. h. Brechungsindex und Absorptionskoeffizient), den Polarisationsgrad
und den Streukoeffizienten. Es versteht sich damit auch, daß eine Kombination
dieser Parameter zu an sich bekannten weiteren Parametern wie z. B. dem zirku
laren Dichroismus (CD) führen kann. Die über die Ortsinformationen gewonne
nen Parameter können entlang der Tiefenrichtung zu einem eindimensionalen
spektroskopischen Bild zusammengesetzt werden.
Eine besonders einfache Ausführungsform des erfindungsgemäßen optischen
Aufbaus enthält eine Variante eines Michelson-Interferometers. Es sind aber
auch andere Varianten der erfindungsgemäßen Vorrichtung denkbar, z. B. mit
Mach-Zehnder-Interferometern.
Bei einer Ausführungsform der Erfindung kann mit einem zweidimensionalen
Detektor-Array, in der Ausführungsform 1), zweidimensionale spektroskopische
Bildgebung durchgeführt werden. Dabei wird außer der Tiefendimension noch
eine weitere räumliche laterale Dimension erfaßt.
Bei einer anderen Ausführungsform der Erfindung kann mit einem eindimensio
nalen Detektor-Array, im Rahmen der Ausführungsbeispiele 2) oder 3), eben
falls zweidimensionale spektroskopische Bildgebung durchgeführt werden.
Zu diesem Zweck umfaßt bei einer Weiterbildung dieser beiden Ausführungs
formen die Strahlquelle ein lateral zur Abstrahlrichtung angeordnetes, insbeson
dere lineares Array von Punktlichtquellen. Dabei können mehrere Punktstrahler
nebeneinander angeordnet sein und gleichzeitig Licht emittieren.
Bei einer weiteren Ausführungsform des erfindungsgemäßen optischen Aufbaus
kann bei den Ausführungsformen 2) oder 3) mit einem zweidimensionalen De
tektor-Array dreidimensionale spektroskopische Bildgebung durchgeführt wer
den. Dabei werden außer der Tiefendimension noch zwei weitere räumliche late
rale Dimensionen erfaßt.
Zu diesem Zweck umfaßt bei einer Weiterbildung dieser Ausführungsform die
Strahlquelle ein lateral zur Abstrahlrichtung angeordnetes, insbesondere zwei
dimensionales Array von Punktlichtquellen. Dabei können mehrere Punktstrah
ler nebeneinander angeordnet sein und gleichzeitig Licht emittieren.
Anstelle einzelner Punktlichtquellen kann eine flächenhaft ausgedehnte Licht
quelle benutzt werden. Diese kann als kontinuierliches Array von Punktlicht
quellen verstanden werden.
Bei einer anderen Ausführungsform können die entlang einer oder beider latera
len Richtungen gewonnen Informationen nach entsprechender Datenma
nipulation wieder zu einem spektroskopischen Bild geringerer Dimensionalität
zusammengefaßt werden. D.h. Tiefeninformationen aus z. B. zwei lateralen
Richtungen können zu einem Tiefenprofil (eindimensional) rechnerisch zusam
mengefaßt werden, um das Signal-zu-Rausch Verhältnis zu erhöhen.
Bei einer besonders bevorzugten Ausführungsform ist in einem der Interferome
terarme, vorzugsweise im Referenzarm, eine Einrichtung zur Modulation der
Phasendifferenz des detektierten Interferenzsignales vorgesehen. Die resultierenden
AC-Signale erlauben eine bestmögliche Unterdrückung von störenden (DC-)
Untergrundsignalen.
Die Modulation der Phasendifferenz kann einmal über die im Zusammenhang
mit der Ausführungsform 3) beschriebene, flächig ausgebildete, elektronisch
steuerbare Maske geschehen, da die Phase der einzelnen optischen Lichtfrequenzen in jedem
der Elemente variiert werden kann.
Die Modulation der Phasendifferenz kann bei einer anderen Ausführungsform
auch dadurch bewirkt werden, daß das reflektierende Element im Referenzarm,
an dem ein Reflektor befestigt ist, mit einer definierten Frequenz vibriert mit
einem Piezoelement kann eine AC-Frequenz im Frequenzbereich von z. B. 1 bis
100 kHz erzeugt werden.
Bei einer anderen Ausführungsform ist z. B. im Referenzarm eine nicht-mechanische
Anordnung vorgesehen mit der eine modulierbare Phasendifferenz, d. h. eine
entsprechende AC-Frequenz, erzeugt und danach detektiert werden kann. Unter
einer solchen nicht-mechanischen Anordnung wird allgemein eine Anordnung
verstanden, die allenfalls im Mikrometerbereich vibrierende Teile aufweist oder
z. B. auch ein akusto-optischer Modulator, womit üblicherweise Frequenzen im
10 MHz Bereich generiert werden. Durch Kombination mit einer weiteren nicht
mechanischen Anordnung kann die dann resultierende effektive detektierbare
Frequenz wieder im 10 kHz Bereich liegen, der bequemer zu messen ist. Diese
Differenzfrequenz-Bildung durch z. B. zwei frequenzmodulierende Anordnungen
ist an sich Stand der Technik. Die nicht-mechanischen Anordnungen können
auch in anderen Armen (z. B. Objektarm) des Interferometers plaziert werden.
Bei einer Ausführungsform wird das Licht auf verschiedene Punktbereiche ent
lang der Tiefenrichtung im Objekt gleichzeitig durch eine entsprechende Fokus
sierungsanordnung gebündelt. Durch die Lichtbündelungen auf die gewünschten
Raumbereiche ist eine hohe Signaleffizienz zu erwarten. Die gleichzeitige Licht
bündelung ist besonders vorteilhaft, da die vom Objekt reflektierten einzelnen
spektralen Anteile ebenfalls den gesamten Tiefenbereich, d. h. die Summe aller
selektierten Punktbereiche, abdecken.
Bei einer weiteren Ausführungsform werden lichtbeugende Anordnungen, z. B.
holographische Gitterplatten, eingesetzt. Dabei werden die verschiedenen Beu
gungsordnungen der z. B. computergenerierten holographischen Gitterplatten
(Zonenplatten) ausgenutzt, welche die räumlich getrennten Fokussierungsbereiche
erzeugen.
Bei einer besonders bevorzugten Ausführungsform können Elemente aus licht
brechendem Material, wie z. B. Glas, mit lichtbeugenden Anordnungen, wie z. B.
holographische Platten, kombiniert werden. Damit können z. B. chromatische
Aberrationen minimiert werden.
Bei einer speziellen Ausführungsform der Fokussierungsanordnung können die
Fokussierungspunkte so eng benachbart sein, daß die zugehörigen Fokussie
rungsbereiche stark überlappen, so daß effektiv nur ein verlängerter Fo
kussierungsbereich vorliegt. Auch in diesem Grenzfall bleiben die Vorteile der
Erfindung erhalten.
Bei einer besonders bevorzugten Ausführungsform wird das gesamte Interfero
meter bis auf die Fokussierungsanordnung durch eine integrierte Optik umfaßt
Die minimale Baugröße dieser Einheit ist für einige Anwendungen, z. B. bei
medizinischen Untersuchungen, von großem Vorteil.
Bei einer weiteren verbesserten Ausführungsform wird das gesamte Interfero
meter, einschließlich Fokussierungs-Anordnung, durch eine integrierte Optik
umfaßt. Damit kann die Baugröße zu einem extremen Minimum gebracht wer
den.
Bei einer weiteren Ausführungsform wird das Interferometer so gestaltet, daß
die einzelnen Elemente des Detektorarrays, die Signalamplituden der spektralen
Anteile von der Lichtquelle oder die Elemente der steuerbaren Maske kalibriert
werden. Eine mögliche Ausführungsform besteht z. B. darin, daß im Objektarm
das Licht über eine elektronisch schließbare nichtmechanische Apertur dem
Objekt im zeitlichen Wechsel mal zugeführt und mal ins nichts wegreflektiert
wird. In der Periode in der vom Objekt kein Signal zurückgeworfen wird, kön
nen über das zurückreflektierte Licht vom Referenzarm die entsprechenden Ka
librierungen vorgenommen werden. Die Kalibrierung kann wichtig sein, wenn
die einzelnen spektralen Anteile ihre relativen Signalamplituden zueinander, un
abhängig vom Objektsignal, verändern, was Fehlinformationen beim spektralen
Bild hervorrufen kann.
In vorteilhafter Weise kann die vorliegende Ausführungsform 2) auch für kohä
rente Ramanspektroskopie verwendet werden. Wenn die optische Frequenz des
Lichtes im Referenzarm mit der ramanverschobenen Frequenz des reflektierten
Lichtes vom Objekt bis auf eine geringe Differenzfrequenz übereinstimmt, kann
diese detektiert werden. Diese Ausführungsform eignet sich besonders bei Ra
manverschiebungen die gering sind, also z. B. im 100 GHz Bereich liegen. Diese
Ramansignale werden bei kommerziellen Ramanspektrometern oft durch die
sehr viel intensivere Raleighstrahlung überdeckt. Die Raleighstrahlung kann zu
dem in bekannter Weise durch zusätzliche optische Filtereinrichtungen weiter
unterdrückt werden. Bei den bekannten Vorteilen eines Interferometers werden
die üblicherweise sehr schwachen Ramansignale optimal aus dem Untergrund
rauschen herausgehoben.
Es versteht sich, daß die oben geschilderten und die noch weiter unten aufge
führten Merkmale nicht nur in der jeweils genannten Kombination sondern auch
in beliebiger anderer Kombination oder in Alleinstellung verwendet werden
können, ohne den Rahmen der Erfindung zu verlassen.
Die Erfindung wird im folgenden anhand der in den Zeichnungen dargestellten
Ausführungsbeispielen näher beschrieben.
Es zeigt:
Fig. 1 ein erstes Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemäßen opti
schen Aufbaus;
Fig. 2 ein zweites Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemäßen opti
schen Aufbaus;
Fig. 3 ein drittes Ausführungsbeispiel eines erfindungsgemäßen opti
schen Aufbaus;
Fig. 4 zwei Ausführungsbeispiele einer Fokussierungsanordnung zur
Verwendung innerhalb eines erfindungsgemäßen optischen Auf
baus. a) holographische Zonenplatte, b) Kombination von Linse
mit holographischer Zonenplatte;
Fig. 5 typisches Beispiel eines nach mathematischer Manipulation (in
der Regel Fourier-Transformation) gewonnenes Signal über zwei
vorselektierte Tiefenbereiche.
In Fig. 1 ist ein Funktionsschema eines stationären Interferometers gezeigt, bei
dem die verschiedenen spektralen Anteile parallel mit einem 1-dimensionalen
Detektor-Array aufgenommen werden. Die Lichtquelle (100) emittiert Licht mit
breitbandigem Spektrum. Nach einer Sammellinse (101) und dem Strahlteiler
(102) wird Licht im Referenzarm zum Spiegel (103), welcher auf einem vibrie
renden piezoelektrischen Element (104) montiert ist, und im Objektarm durch
die Fokussierungs-Anordnung (105) (siehe z. B. Fig. 4) zum Objekt (106) geführt.
Nach Rückreflexionen beider Lichtstrahlen werden diese im Strahlteiler (102)
wieder kombiniert und einem dispersiven Element (107) zur spektralen Zerlegung
zugeführt. In dieser Zeichnung ist dieses Element ein Reflexionsgitter.
Die einzelnen Elemente des Detektor-Arrays (109) nehmen die spektralen Anteile
(Wellenlängen) des Lichtes nach Bündelung durch die Linse (108) gleichzeitig
auf. D.h. in einer Aufnahme ist die gesamte Tiefeninformation über das Objekt
enthalten. Im Objektarm kann zur Kalibrierung z. B. eine elektrisch schließbare
Apertur (110) eingesetzt werden, da bei geschlossener Apertur nur das reflek
tierte, vom Objekt unbeeinflußte, Licht aus dem Referenzarm zur Verfügung
steht.
Anhand von Gl. (1) kann nachvollzogen werden, wie die von dem Detektor-
Array aufgenommene Information zur (spektralen) Bildgebung ausgenützt werden
kann. Die gemessene Phasendifferenz ΔΦ pro Detektor-Element
ΔΦ = 2π (lO - lR)n (λ)/λ (1)
ist von der optischen Wegdifferenz (lO-lR)n(λ)/λ und der Wellenlänge λ abhängig.
Der Brechungsindex n(λ) kann wellenlängenabhängig sein. Da durch das
spektrale Zerlegungselement die einzelnen spektralen Anteile
mit steigender (fallender) Wellenlänge linear entlang des Detektor-Arrays
verteilt werden, entstehen entlang dieses Arrays detektierbare Signale
mit den entsprechenden Amplituden- und Phaseninformationen. Durch die Abhängigkeit der
Wegdifferenz wird demnach jeder Reflexionstiefe aus dem Objekt nach An
wendung der Fourier-Transformation eine detektierbare Frequenz zu
geordnet. Über die Summe aller Reflexionspunkte entsteht ein Signalprofil
identisch zu dem, welches mit einem Interferometer mit bewegtem Referenz
spiegel aufgenommen wird.
Ein spektroskopisches 1-dimensionales (Tiefen-) Bild wird beispielsweise wie
folgt erstellt. Werden von einem stark streuenden Objekt aus z. B. zwei unter
schiedlichen Tiefen gleichzeitig Signale reflektiert, so sind (nach Fourier-
Transformation) zwei Einhüllende sichtbar, deren Maxima zur Bildinformation
beitragen. Die Trägerfrequenzen, bzw. die Signal-Phasen und die Fourier-
Koeffizienten beinhalten die spektralen Informationen, wie z. B. (komplexe)
Brechungsindizes, welche wellenlängenabhängig sein können. Aus der
Differenz dieser Werte und der genauen Kenntnis der Reflexionspunkte
(Maxima) aus dem Objekt können über das Beersche Absorptionsgesetz die absoluten
(wellenlängenabhängigen) Brechungsindizes bzw. Absorptionen zwischen den beiden Maxima
ermittelt werden. Bei mehr als zwei Reflexionen kann so z. B. ein (1-
dimensionales) Absorptionsbild erstellt werden (die spektrale Dimension wird
nicht separat gezählt). Für mehrdimensionale spektroskopische Bilder wird obige
Prozedur entsprechend entlang der lateralen Richtungen wiederholt.
In Fig. 2 ist ein Funktionsschema eines stationären Interferometers gezeigt, bei
dem die verschiedenen spektralen Anteile zeitlich sequentiell über eine abstimm
bare Lichtquelle und einem einzelnen Detektorelement aufgenommen werden.
Die Lichtquelle (200) emittiert Licht mit sehr schmalbandigem oder sogar mo
nochromatischen Spektrum und ist, wie der Querstrich symbolisiert, durch
stimmbar. Nach der Sammellinse (201) und dem Strahlteiler (202) wird Licht im
Referenzarm zum Spiegel (203) und im Objektarm durch die Fokussierungs-
Anordnung (205) (siehe Fig. 4) zum Objekt (206) geführt. Nach Rückreflexio
nen beider Lichtstrahlen werden diese im Strahlteiler (202) wieder kombiniert
und über die Bündelungslinse (208) dem Detektorelement (209) zugeführt.
Dabei können zwei Betriebsarten gewählt werden. Bei der einen Betriebsart
werden die jeweiligen Wellenlängen diskret eingestellt und die gewünschte Tie
feninformation (wie bei der Auswertung der Daten von Fig. 1) kann
durch Matrizenberechnung (bzw. Fourier-Transformation) erhalten werden.
Wenn die Meßzeiten pro Wellenlänge lang gegenüber der Licht- (Flug-)Zeit,
die sich aus der Wegdifferenz lO-lR errechnet, ist, dann hat diese keinen Einfluß
auf die Messung. Bei der anderen Betriebsart wird die Wellenlänge des
Lichtes kontinuierlich durchgestimmt. Die Wegdifferenz wird ausgenützt, um
entsprechend Gl. (2), die verschiedenen (zeitlichen) Frequenzen fD nach Fourier-
Transformation zu erhalten, d. h. jedem Reflexionspunkt wird eine Frequenz
tO zugeordnet. Analog zu dem zu Fig. 1 Besprochenen werden die
spektralen Bildinformationen gewonnen.
fD = Δλ/Δt 2 (lO-lR)n (λ)/λO² (2)
Gl. (2) wurde von Suematsu et al., APPLIED OPTICS, Vol. 30, No. 28 (1991),
4046-4055, hergeleitet. Dabei ist Δλ/Δt die zeitliche Rate mit der die optische
Wellenlänge des Lichtes kontinuierlich durchgestimmt wird.
In Fig. 3 ist ein Funktionsschema eines stationären Interferometers gezeigt, bei
dem die verschiedenen spektralen Anteile zeitlich sequentiell über eine elektro
nisch steuerbare Maske und einem einzelnen Detektorelement aufgenommen
werden. Die Lichtquelle (300) emittiert Licht mit breitbandigem Spektrum.
Nach einer Sammellinse (301) und dem Strahlteiler (302) wird Licht im Refe
renzarm zum Spiegel (303) und im Objektarm durch die Fokussierungs-
Anordnung (305) (siehe Fig. 4) zum Objekt (306) geführt. Nach Rückreflexionen
beider Lichtstrahlen werden diese im Strahlteiler (302) wieder kombiniert
und dem ersten dispersiven Element (zur Spektralzerlegung) (307) zugeführt.
Nach Bündelung mit der Linse (308) wird das Licht durch eine elektronisch
steuerbare Maske (309) geleitet. Nach Durchgang durch eine zweite Linse
(310) wird die Spektralzerlegung durch ein zweites dispersives Element (311)
wieder rückgängig gemacht. Nach der Lichtbündelung durch die Linse (312)
wird das Licht durch das Detektorelement (313) detektiert. Ist die steuerbare
Maske z. B. eine Hadamard-Maske, so kann diese in bekannter Weise zeitlich
sequentiell derart angesteuert werden, daß das von dem Detektorelement (313)
gewonnene zeitliche Signalprofil durch Fouriertransformation einem
Reflexionsprofil zugeordnet werden kann (vgl. Fig. 5).
In Fig. 4a ist eine besonders einfache Version der Fokussierungsanordnung,
welche nur aus einer holographischen Gitterplatte (50) besteht, zu sehen. In Fig.
4b ist eine besonders bevorzugte Kombination aus Linse (51) und holographi
scher Gitterplatte (50) gezeigt.
In Fig. 5 ist ein typisches Beispiel eines nach mathematischer Manipulation (in
der Regel Fourier-Transformation) gewonnenes Signal über zwei vorselektierte
Tiefenbereiche. Die Maxima (10, 11) tragen zur Rauminformation und die Fou
rier-Koeffizienten der Signale mit den entsprechenden Trägerfrequenzen zu
spektroskopischen Informationen bei.
Claims (26)
1. Optischer Aufbau zur spektroskopischen Bildgebung in stark streuenden
Objekten (106, 206, 306), wie z. B. biologischem Gewebe oder Kunststoffen, mit mindestens
eindimensionaler Ortsauflösung, mit einer Strahlquelle (100, 200, 300) zum Aussenden
von Licht mit unterschiedlichen Wellenlängen, mit einer Vorrichtung
zur Aufspaltung des Lichtes (102, 202, 302) in zwei Teilstrahlen, von denen ein
Strahl im Objektarm zum Meßobjekt und der andere Strahl im Referenzarm
zu einem reflektierenden Element (103, 203, 303) geführt wird und mit einer Detektoreinrichtung,
(109, 209, 313) auf die die von dem reflektierenden Element im Referenzarm und
dem Meßobjekt im Objektarm reflektierten Teilstrahlen gelenkt, zur Inter
ferenz gebracht und detektiert werden,
dadurch gekennzeichnet,
daß die Detektoreinrichtung (109, 209, 313) so ausgestaltet ist, daß Signale unter
schiedlicher Wellenlängen entweder zeitgleich räumlich separat durch mehrere Detektor
elemente oder zeitlich sequentiell erfaßt werden und
daß im Objektarm eine Fokusierungsanordnung (105, 205, 305) vorgesehen ist, die das Licht auf mindestens zwei Punkte im Objekt (106, 206, 306) bündelt.
daß im Objektarm eine Fokusierungsanordnung (105, 205, 305) vorgesehen ist, die das Licht auf mindestens zwei Punkte im Objekt (106, 206, 306) bündelt.
2. Optischer Aufbau nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Detektor-
Anordnung (109) in einer Dimension lateral ausgedehnt ist.
3. Optischer Aufbau nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß
das Licht in mindestens einem Arm des Interferometers räumlich durch eine
entsprechende flächenhaft ausgedehnte, elektronisch steuerbare Maske (309)
kodiert wird.
4. Optischer Aufbau nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Elemente
der steuerbaren Maske (309) phasenmoduliert werden können.
5. Optischer Aufbau nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Elemente
der steuerbaren Maske (309) amplitudenmoduliert werden können.
6. Optischer Aufbau nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch ge
kennzeichnet, daß das Licht vor dem Detektor (109, 313) spektral durch mindestens
ein dispersives optisches Element (107, 307, 311) zerlegt wird.
7. Optischer Aufbau nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die
Lichtquelle (200) Licht unterschiedlicher Wellenlängen zeitlich sequentiell emittieren
kann.
8. Optischer Aufbau nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch ge
kennzeichnet, daß der Objektarm und der Referenzarm Teile eines Mi
chelson-Interferometers sind.
9. Optischer Aufbau nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch ge
kennzeichnet, daß mit der Detektoranordnung (109, 209, 313) zweidimensionale
spektroskopische Bildgebung betrieben werden kann.
10. Optischer Aufbau nach Anspruch 9, dadurch gekennzeichnet, daß die
Strahlquelle (100, 200, 300) ein lateral zur Abstrahlrichtung angeordnetes, insbesondere
lineares Array von Punktlichtquellen umfaßt.
11. Optischer Aufbau nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch ge
kennzeichnet, daß mit der Detektor-Anordnung (109, 209, 313) dreidimensionale
spektroskopische Bildgebung möglich ist.
12. Optischer Aufbau nach Anspruch 11, dadurch gekennzeichnet, daß die
Strahlquelle (100, 200, 300) ein lateral zur Abstrahlrichtung angeordnetes, insbesondere
flächenhaft ausgedehntes Array von Punktlichtquellen umfaßt.
13. Optischer Aufbau nach einem der Ansprüche 1 bis 9 und 11, dadurch ge
kennzeichnet, daß die Strahlquelle (100, 200, 300) in den lateralen Dimensionen flächenhaft
ausgedehnt ist.
14. Optischer Aufbau nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch ge
kennzeichnet, daß in mindestens einem der Interferometerarme eine Einrichtung zur
Modulation der Phasendifferenz des Lichtes vorgesehen ist.
15. Optischer Aufbau nach Anspruch 14, dadurch gekennzeichnet, daß das re
flektierende Element im Referenzarm eine mit einer definierten Frequenz
vibrierende Anordnung (104) einschließlich Reflektor, insbesondere ein Spiegel (103),
umfaßt.
16. Optischer Aufbau nach Anspruch 14, dadurch gekennzeichnet, daß in
mindestens einem der Interferometer-Arme eine
Anordnung vorgesehen ist, die nicht-mechanische Elemente umfaßt.
17. Optischer Aufbau nach Anspruch 15, dadurch gekennzeichnet, daß die
vibrierende Anordnung (104) ein piezoelektrisches Element umfaßt.
18. Optischer Aufbau nach Anspruch 16, dadurch gekennzeichnet, daß die
nicht-mechanische Anordnung aus mindestens einem akusto-optischen Modulator
besteht.
19. Optischer Aufbau nach einem der Ansprüche 1 bis 18, dadurch gekenn
zeichnet, daß die Fokussierungsanordnung (105, 205, 305) Licht auf mehrere Punkte im
Objekt (106, 206, 306) derart bündelt, daß ein langgestreckter Fokusbereich entsteht.
20. Optischer Aufbau nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die
Fokussierungsanordnung (105, 205, 305) lichtbeugende Elemente enthält.
21. Optischer Aufbau nach einem der Ansprüche 1 oder 20, dadurch gekennzeichnet, daß
die Fokussierungsanordnung (105, 205, 305) lichtbrechende Materialien enthält.
22. Optischer Aufbau nach Anspruch 20 oder 21, dadurch gekennzeichnet, daß
die lichtbeugenden Elemente mindestens eine holographische Gitterplatte
(50) umfassen.
23. Optischer Aufbau nach Anspruch 21, dadurch gekennzeichnet, daß
das lichtbrechende Material Glas (51) umfaßt.
24. Optischer Aufbau nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch ge
kennzeichnet, daß der optische Aufbau integrierte Optik umfaßt.
25. Optischer Aufbau nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch ge
kennzeichnet, daß eine den Lichtweg im Objektarm beeinflussende Anord
nung vorhanden ist.
26. Optischer Aufbau nach Anspruch 25, dadurch gekennzeichnet, daß die den
Lichtweg im Objektarm beeinflussende Anordnung aus einer sich im zeit
lichen Wechsel öffnenden und schließenden Apertur besteht.
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