DE4038638A1 - Diodenzeilen-spektrometer - Google Patents

Description

Die Erfindung betrifft ein Diodenzeilen-Spektrometer mit Konkavgitter und transparentem Tragkörper.

Aus der DE 34 46 726 A sind Spektrometer und Demultiplexer mit mechanisch geteiltem oder holographischem Konkavgitter be­ kannt. Eintrittsspalt und Austrittsebene liegen im wesent­ lichen auf dem Rowland-Kreis. Bei einer kompakten und robu­ sten Ausführung sind die optischen Bauteile an einem Glas- oder Kunststoffkörper angebracht. Es ist auch bekannt, bei derartigen Spektrometern eine Diodenzeile in der Austritts­ ebene anzuordnen.

Beim erforderlichen Verkitten der Diodenzeile mit dem Spek­ trometer besteht jedoch eine erhebliche Bruchgefahr. Zudem sind handelsübliche Diodenzeilen in Gehäuse eingebaut und können deswegen nicht direkt auf den Spektrometerkörper auf­ gebracht werden.

Aus H.W. Yen et al., Optics Lett. 6 (1981), p. 639-641, ist ein planares Rowland-Spektrometer bekannt, dessen Grundkörper ein Schichtwellenleiter ist, auf den ein zylindrisch konkaves Gitter aufgebracht ist, und der auf der dem Gitter abge­ wandten Seite die Kontur des Rowland-Kreises aufweist. Radial angeordnete Lichtleitfasern dienen als Signalausgang.

Es ist die Aufgabe der Erfindung, ein gattungsgemäßes Dioden­ zeilen-Spektrometer so auszubilden, daß es zur Verwendung serienmäßiger Diodenzeilen geeignet ist, Montage und Justie­ rung einfach sind, und die Abbildungsfehler, insbesondere die Koma, gut korrigiert sind.

Gelöst wird diese Aufgabe durch ein Diodenzeilen-Spektrometer mit den Merkmalen des Anspruchs 1.

Vorteilhafte Ausgestaltungen sind Gegenstand der Unteransprüche 2 bis 7.

Die Erfindung geht davon aus, daß eine sichere Montage serienmäßiger Diodenzeilen einen Luftspalt gegenüber dem transparenten Tragkörper erfordert. Damit wird dann gleichzeitig die Möglichkeit zur Korrektur von Fertigungs­ abweichungen des Tragkörpers usw. durch Verschieben und Ver­ kippen der Diodenzeile zur Justierung eröffnet.

Allerdings ist die Grenzfläche des Tragkörpers zur Luft jetzt eine zusätzliche brechende Fläche, durch die Bildfehler, insbesondere Koma entstehen. Die Erfindung erlaubt die Nutzung der Vorteile des Luftspalts ohne dessen Nachteile durch Einführung einer gekrümmten anstatt einer planen optischen Fläche. Dies ist fertigungstechnisch kein Problem. Prinzipiell genügt, bei nicht zu großer Divergenz des durch den Eintrittsspalt tretenden Beleuchtungsstrahls, eine zylindrische Form. Verwendet man einen Lichtwellenleiter wie in H.W. Yen, a. a. O., dann gilt dies ebenfalls. Eine sphä­ rische Form ist ohne weiteres geeignet und fertigungstech­ nisch einfacher als eine zylindrische.

Im Gegensatz zu H.W. Yen, a. a. O., wo der Tragkörper auf der gitterabgewandten Seite dem Rowland-Kreis folgt, dessen Ra­ dius der halbe Gitterradius ist und dessen Krümmungsmittel­ punkt in Linsenmitte liegt, sind bei der hier gewählten An­ ordnung beide Krümmungsradien vorzugsweise nur wenig unter­ schiedlich und liegen beide Krümmungsmittelpunkte nahe dem Krümmungsscheitel der jeweils anderen Konvexfläche.

Im folgenden wird die Erfindung anhand der Schemazeichnung und eines Ausführungsbeispiels näher erläutert.

Ein Konkavgitter (1) ist auf einen transparenten Tragkörper (2), z. B. aus Glas der Sorte UBK 7 (Schott), auf die erste Konvexfläche (21) aufgebracht. Zwischen der zweiten Konvex­ fläche (22) und einer Diodenzeile (3) in einem Gehäuse (31) ist ein kleiner Luftabstand d, z. B. von 1,8 mm, vorgesehen. In einjustierter Stellung ist die Diodenzeile (3) durch Epoxykleber (32) o. ä. an dem Tragkörper (2) befestigt.

Im Beispiel ist der Tragkörper (2) eine sphärische Linse der Mittendicke 28,26 mm, der Radius der ersten Konvexfläche (21) und des Gitters (1) beträgt 29,64 mm und der Radius der zweiten Konvexfläche (22) beträgt 28,18 mm, unterscheidet sich also nur wenig.

Ein Eintrittsspalt (4) von z. B. 50 pm Breite und 2500 µm Höhe ist auf der zweiten Konvexfläche (22) neben der Diodenzeile (3) angeordnet.

Das spektral zu analysierende Licht kann dem Eintrittsspalt (4) auf beliebige Weise zugeführt werden, z. B. durch eine in der Zeichnung nicht dargestellte Lichtleitfaser.

Die Elektronik und evtl. Software zum Betrieb der Diodenzei­ le (3) und zur Signalauswertung ist ebenfalls nicht darge­ stellt und ist für beliebige Anwendungen von Fotodioden-Zei­ len allseits bekannt.

Mit einem Gitter von 366 Linien pro Millimeter hat das Spektrometer des Beispiels eine von 360 bis 780 nm Wellenlänge gut lineare Dispersion von 132 nm/mm und mit Einzel-Fotodioden von 25 µm Breite in der Diodenzeile (3) wird eine Auflösung besser als 10 nm erreicht.

Die genaue Bestimmung der Linsengeometrie des Tragkörpers (2), der Lage und Größe des Eintrittsspaltes (4) und der Lage der Diodenzeile (3) zur Minimierung aller Abbildungsfehler und zur optimalen Linearisierung des Spektrums wird im Rahmen der erfindungsgemäßen Konstruktion mit den bekannten Mitteln der Optikrechnung erreicht.

Als weitere Verbesserung kann dabei statt eines primär durch mechanische Gitterteilung definierten Gitters (1) ein solches mit weiterer Fehlerkorrektur mittels holographischer Herstel­ lung verwendet werden.

Statt Luft kann in dem Spalt zwischen Tragkörper (2) und Diodenzeile (3) auch ein anderes Medium vorgesehen werden.

Claims (7)

1. Diodenzeilen-Spektrometer mit Konkavgitter (1) und transparentem Tragkörper (2), dadurch gekennzeichnet, daß der Tragkörper (2) eine bikonvexe Linse ist, deren eine Konvexfläche (21) das Konkavgitter (1) trägt, und deren zweiter Konvexfläche (22) in geringem Abstand (d) die Diodenzeile (3) gegenüberliegt.

2. Diodenzeilen-Spektrometer nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die zweite Konvexfläche (22) den Eintrittsspalt (4) trägt.

3. Diodenzeilen-Spektrometer nach Anspruch 1 oder Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß sich die beiden Krüm­ mungsradien (r₁, r₂) des Tragkörpers (2) nur wenig unter­ scheiden.

4. Diodenzeilen-Spektrometer nach mindestens einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Krümmungsmittelpunkte beider Konvexflächen (21, 22) jeweils nahe dem Krümmungsscheitel der anderen Konvexfläche (22, 21) liegen.

5. Diodenzeilen-Spektrometer nach mindestens einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, daß das Konkavgitter (1) holographisch korrigiert ist.

6. Diodenzeilen-Spektrometer nach mindestens einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, daß der Tragkörper (2) sphärisch ist.

7. Diodenzeilen-Spektrometer nach mindestens einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, daß der Tragkörper (2) zylindrisch ist.