DE2840819A1

DE2840819A1 - Verfahren zum ermitteln des innenmasses von langgestreckten hohlkoerpern, insbesondere von rohren

Info

Publication number: DE2840819A1
Application number: DE19782840819
Authority: DE
Inventors: Ulrich Dipl Phys Dr Gehm
Original assignee: Philips Patentverwaltung GmbH
Current assignee: Philips Intellectual Property and Standards GmbH
Priority date: 1978-09-20
Filing date: 1978-09-20
Publication date: 1980-04-03
Also published as: ES8101268A1; US4330835A; EP0009292A1; ES484229A0; AU5093579A; DE2961555D1; AU529753B2; EP0009292B1; JPS5543499A

Description

PHILIPS PATENTVEBWALTUNG GMBH, STEINDAMM 94, 2000 HAMBURG 1

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Verfahren zum Ermitteln des Innenmaßes von langgestreckten Hohlkörpern, insbesondere von Rohren

Die Erfindung betrifft ein Verfahren zum Ermitteln des Innenmaßes von langgestreckten Hohlkörpern, insbesondere von Rohren, durch Röntgen- oder Gammastrahlung.

Bei der Fertigungskontrclle von Hohlkörpern sind oft die Abmessungen im Innern des Hohlkörpers von Bedeutung. Diese Abmessung kann aber meist nicht ohne Zerstörung des Hohlkörpers gemessen werden. So besteht beispielsweise bei der Fertigungskontrolle von tiefgezogenen Rohren das Problem,

το die Innenabmessungen des Rohres, insbesondere die Wandstärke, ständig zu kontrollieren, wobei erschwerend hinzukommt, daß die Rohre während des Fertigungsvorganges rotglühend sind, so daß es nicht möglich ist, das Rohr mittels eines in bekannter Weise innerhalb des Rohres eingebrachten Röntgenstrahlers zu kontrollieren.

Aufgabe der Erfindung ist es daher, ein Verfahren der eingangs genannten Art zu schaffen, daß es gestattet, die Innenabmessung eines Hohlkörpers, insbesondere eines Rohres, zu ermitteln, ohne daß der Röntgen- bzw. Gammastrahler oder der Wandler, der die Röntgen- bzw. Gammastrahlung in ein optisches oder elektrisches Signal umwandelt, im Innern des Rohres angeordnet sein muß.

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Diese Aufgabe wird unter Zugrundelegung des eingangs genannten Verfahrens dadurch gelöst, daß der Hohlkörper mit einer außerhalb des Hohlkörpers angeordneten Strahlenquelle durchstrahlt wird, daß der Intensitätsverlauf der Strahlung jenseits des Hohlkörpers entlang einer in einer zur Längsachse ungefähr senkrechten, vorzugsweise den Strahler enthaltenden übene befindlichen Linie erfaßt wird und daß die Lage des Intensitä^sminimums bestimmt wird.

In der Praxis ist das Hinimum der Strahlungsintensität hinter dem Hohlkörper nicht genügend ausgeprägt. Auch in diesem Fall ist aber eine Auswertung möglich, wenn nach einer Weiterbildung der Erfindung dia erste Ableitung des Intensitätsverlaufs ermittelt wird und die Lage bzw. der Abstand der Nullstellen der ersten Ableitung bestimmt wird.

Sine andere Möglichkeit zur genauen Bestimmung der Lage des Minimums besteht nach einer anderen Weiterbildung der Erfindung darin,, daß der Intensitätsverlauf beiderseits des Minimums durch je eine Exponentialfunktion angenähert wird und daß als Ort des Minimums der Punkt bestimmt wird, an dem die so ermittelten Exponentialfunktionen denselben Wert haben.

Die Erfindung wird nachstehend anhand eines in der Zeichnung dargestellten Ausführungsbeisp;.els näher erläutert. Es zeigen
Fig. 1 in schematischer Darstellung den Strahlengang bei einer erfindungsgemäßen Anordnung, den Verlauf der Intensität und den Verlauf des Differentialquotienten der Intensität,

Fig. 2 eine erste Ausführungsform zur Durchführung des Verfahrens und

Fig. 3 eine andere Ausführungsform. 35

In Fig. 1 ist mit 1 ein Röntgenstrahler und mit 2 ein Rohr

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bezeichnet, dessen Längsachse 3 senkrecht zur Zeichenecene steht. Die gestrichelt angedeuteten Röntgenstrahlen durchdringen das Rohr, wobei dessen Begrenzungen tangential durchstrahlt werden. Das entstehende Strahlenrelief wird von einem nicht näher dargestellten Wandler in der mit dem Pfeil 4 bezeichneten horizontalen Geraden in ein elektrisches Signal umgewandelt.

Der Verlauf der Intensität y der Strahlung als Funktion des Ortes χ auf den erwähnten, horizontalen Geraden ist durch die Kurve 5 gegeben. Der Teil der Strahlung, der an de:n Rohr 2 vorbei den Wandler erreicht, hat die .-naximale Intensität. Sobald die Strahlung die Außenwand des Rohres tangiert bzw. die Rohrwand durchsetzt, nimmt die Strahlungsintensität ab. Sie erreicht ihr Minimum, wenn die Strahlung die Innenwand des Rohres gerade tangiert. Danach steigt; die Intensität y bis zur Mittelachse 3 des Rohres hin an. Jenseits der Mittelachse verläuft die Intensität symmetrisch zum bisher beschriebenen Verlauf.

Der Teil der Schwächungskurve, der sich zwischen dem Minimum und dem Punkt erstreckt, an dem die Intensität von ihrem Maximalwert abzunehmen beginnt, ist mit d¹ bezeichnet. Sie geht linear aus den geometrischen Dimensionen der Schatten-Projektionen der Rohrwandstärke von d hervor, wenn der Abstand des Rohres vom Strahler groß ist im Vergleich zur Wandstärke des Rohres.

Aus physikalischen Gründen stellt das Kurvenminimum keinen scharfen Übergang dar, sondern erstreckt sich über einen gewissen Bereich. Um dennoch den genauen Ort des Minimums zu bestimmen, gibt es zwei Möglichkeiten:

Bei der einen Möglichkeit wird der Differentialquotient der Intensität y nach dem Ort χ gebildet. Die sich daraus ergebende Kurve ist in Fig. 1 mit 6 bezeichnet. An der Stelle der Minima und der Maxima ergibt sich dabei ein

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iiulldurchgang der Kurve 6. Die Strecke d¹ ergibt sich also aus dem Abstand zweier Nulldurchgänge sehr genau. Unter Berücksichtigung des VergröSerungsmaßstabes läßt sich daraus die Wandstärke d des Rohres 2 ableiten.

Die zweite Möglichkeit beruht auf der Erkenntnis, daß die Äste der Intensitätskurve 5 beiderseits des Minimums d

bx einer Exponentialfunktion vom Typ 3/ = a-e folgen, wobei sich lediglich im Bereich des ,"linimums Abweichungen ergeben. Es ist daher grundsätzlich möglich, diesen Teil der Kurve 5 durch zwei Exponentialfunktionen zu ersetzen, wie in Fig. 1 durch die strichpunktierten Kurven 7 und 8 angedeutet. Die Koeffizienten der Exponentialfunktionen können dabei nach den Formeln

S" -

b = i-2

~~ χ η <-· x

a = exp

(2)

ermittelt werden, y. ist dabei die Intensität der Strahlung am Ort x. mit i = 1, 2 ... n, wobei η die Anzahl der Stellen ist, an denen die gemessene Intensität zur Ermittlung der Exponentialkurve herangezogen wird. Der Schnittpunkt der beiden so ermittelten Exponentialkurven stimmt praktisch mit dem Ort des Minimums überein. Er läßt sich mit der Gleichung

_Y. _ Ina1/a2 _m

X- b2-o1 Λ³⁾

errechnen; b1, al sind dabei die den Gleichungen (1) und (2) errechneten Koeffizienten der einen Exponentialkurve (z.B. der Exponentialkurve 7 in Fig. 1) und a2 und b2 sind die Koeffizienten der anderen Exponentialkurve (8). Die in Fig.2 schematisch dargestellte Anordnung zur Durchführung des Verfahrens benutzt die erstgenannte Möglichkeit zur genauen

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Ermittlung des Minimums. Die Anordnung enthält einen Röntgenstrahier 1, dessen Strahlung durch eine vorgesetzte BlendelO so ausgeblendet wird, d iß die Rohrwände noch tangential von der Strahlung erfaßt werden können, jedoch nur ein geringer Teil der Strahlung an dem Rohr vorbei auf den Eingangsleuchtschirm eines Rönt^enbildverstärkers 1" fallen kann. Zwischen den Röntgenstrahier 1 und dem Rohr 2. befindet sich ein Filter 12, das aus einem solchen Material besteht und eine solche Stärke hat, daß das Rohr durch die Röntgenstrahlung einerseits ausreichend durchdrungen werden kann, andererseits der Streustrahlenanteil gering ist.

Der Röntgenbildverstärker 11 wandelt das auf seinem Eingangsschirm erzeugte Strahlenrelief des Rohres 2 in ein sichtbares Bild um, das verstärkt an seinem Ausgangsschirm 11a erscheint. Das in seiner Helligkeit verstärkte Ausgangsschirmbild wird über eine geeignete Optik 13 von einer Fernsehkamera 14 aufgenommen. Die Fernsehkamera ist so angeordnet, daß die Zeilenrichtung senkrecht zur Mittelachse des Rohres 2 verläuft (die Zeilenrichtung verläuft in Fig. 2 also in vertikaler Richtung), während die Vertikalrichtung des abgetasteten Bildes parallel zur Mittelachse des Rohres 2 (senkrecht zur Zeichenebene) verläuft. Das von der Fernsehkamera 14 erzeugte Videosignal wird einem Tiefpaß 15 zugeführt, der das Videosignal von höherfrequenten Rauschkomponenten befreit, so daß ein geglättetes Signal entsprechend Kurve 5 von Fig. 1 entsteht. Der Ausgang des Tiefpasses 15 ist mit einem Differenzierglied 16 verbunden, an dessen Ausgang daher ein Signal entsteht, dessen zeit-

30licher Verlauf dem räumlichen Verlauf (in Richtung x) der Kurve 6 entspricht. Der zeitliche Abstand zweier Nulldurchgänge in dem Ausgangssignal ist daher dem räumlichen Abstand zweier Nulldurchgänge in Kurve 6 proportional. Der zeitliche Abstand der Nulldurchgänp-e wird durch die Schaltung 17 ermittelt. Es kann zu diesem Zweck ein Zeitmarkengenerator vorgesehen sein oder aber eine Schaltung mit einem Tor, das bei dam ersten Nulldurchgang geöffnet

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wird und dann Impulse geeigneter genau bekannter Frequenz zu einem Zahler durchläßt und bei dem nächsten Nulldurchgang geschlossen wird. Der Zählerstand stellt dann den zeitlichen Abstand der Nullstellen des differenzierten Videosignals bzw. die Wandstär-ce dar. Das Aus gangs signal der Schaltung 17 könnte mit eiiem den Sollwert der Nulldurchgänge bzw. der Wandstärke darstellenden elektrischen Signal verglichen und bei eine:." Abweichung zur Auslösung eines Alarmsignals dienen. 3ei einem Einsatz der dargestellen Anordnung während des Herstellungsprozesses können damit aber auch die die Wandstärke des Rohres 2 beeinflussenden Parameter direkt gesteuert werden.

Die Lage der äußeren Rohrwand nuß nicht unbedingt durch die Röntgenstrahlung bestimmt werden. Sie könnte auch mit sichtbarem Licht ermittelt werden, vobei die Lichtquelle mit dem Röntgenstrahier und der Lichtsensor mit dem Röntgenstrahlende tektor (11) mechanisch gekoppelt wird.

2Ό Wie insbesondere aus Fig. 1 hervorgeht, kann mit dem erfindungsgemäßen Verfahren die Wandstärke d nur an jeweils zwei Stellen des Rohres ermittelt werden. Um die Wandstärke auch an anderen Stellen zu ermitteln, muß das Rohr 2 um einen vorgegebenen Winkelbetrag um seine Mittelachse 3 gedreht werden. Anschließend muß das Rohr senkrecht zur Zeichenebene verschoben werden. Bei einem Herstellungsverfahren, bei dem die Wandstärke längs des Rohrumfanges gleichmäßig ist, in Richtung der Rohrachse jedoch ungleichmäßig sein kann, kann auf eine Drehung des Rohres verzichtet werden.

Die in Fig. 3 schematisch dargestellte Anordnung gestattet die Ermittlung der Wandstärke indem das Intensitätsminimum als Schnittpunkt zweier Exponentialkurven ermittelt wird. Der Röntgenstrahier 1, die Blenden 10 und das Filter 12 sind der Übersichtlichkeit halber nicht dargestellt. Eine Anzahl jenseits (in bezug auf den nicht dargestellten

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Strahler)des Rohres 2 ir. gleichem Anstand voneinander angeordneter Kernstrahlungscexektoren (die ivern.strahlungsdetektoren sind im Vergleich zu den Abmessungen ies Rohres wesentlich kleiner als in der Zeichnung dargestel.lt) liefert Signale, die der Intens; tat der Strahlung a:~ Ort der verschiedenen Kernstrahlun/;sdetektoren entspre :hen. Die Signale v/erden auf nicht näher r.argestellüe Weise aufbereitet und einem Digitalrechner 18 zugeführt, der daraus gemäß den Gleichungen (1) und (2) die beiden Exponentialfunktionen und anschließend gemäß Gleichung (3.) deren Schnittpunkt berechnet. Die Werte x· sind dabei durch dio räumliche Anordnung der Kernstrahlurigsdetektoren vorgegeben, während die Werte y. durch die Größe des Signals des Kernstrahlungsdetektors am Ort χ. bestimmt sind. Auch das Ausgangssignal des Rechners 18 kann zur- Steuerung des Herstellungsverfahrens oder zur Auslösung eines Alarmsignals benutzt werden.

Es ist nicht unbedingt erforderlich, aber zweckmäßig, daß die Kernstrahlungsdetektoren alle denselben Abstand voneinander haben. Außerdem muß auch nicht - wie aus Fig. ersichtlich - der gesamte Bareich des Rohres von den Kernstrahlungsdetektoren erfaßt werden. Es genügt vielmehr, wenn beiderseits des Punktes, an dem der den Innendurchmesser des Rohres 2 tangierende Strahl auftreffen müßte, wenn das Rohr den vorgeschriebenen Innendurchmesser hat, je eine Gruppe von Kernstrahlungsdetektoren angeordnet ist, die beide jeweils cie Meßwerte zur Ermittlung einer der zugehörigen Exponentialfunktionen ermitteln.

Es ist auch nicht erforderlich, daß die Kernstrahlungsdetektoren auf einem Kreisbogen z.B. um den 3rennfleck des Strahlers angeordnet sind. Wichtig ist aber, daß die Detektoren auf einer Linie angeordnet sind, die sich in einer zur Mittelachse des Rohres senkrechten Ebene befindet, die vorzugsweise durch den Röntgenstrahier verläuft.

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Der: Außencurchmesser kann gegebenenfalls dadurch ermittelt werden, daß die Position des ersten Kernstrahlungsdetektors (von der Mitte aus gesehen), dar voll von Röntgenstrahlung getroffen wird, festgestellt wird. Der Außendurchmesser kann aber auch wie bereits erwähnt mit Hilfe von sichtbarem Licht ermittelt werden.

Die Ermittlung der Lage der Innenwand des Rohres 2 als Schnittpunkt zweier Exponentialfunktionen kann auch mit

ίο Hilfe einer Anordnung erfolgen, die - wie diejenige in. Fig. 2 - kontinuierlich an der Intensität der Strahlung jenseits des Rohres entsprechendes Signal liefern. Dieses Signal muß dann in vorgegebenen zeitlichen Abständen abgetastet und gegebenenfalls quan~isiert werden. Die Ermittlung der Strahlenintensität mit Hilfe von Kernstrahlungsdetektoren hat gegenüber einer Anordnung mit Bildverstärkerund Fernsehkamera jedoch den Vorteil der besseren.Anpassung an die zu detektierende Energie der Röntgenstrahlen.

Das erfindungsgemäße Verfahren ist nicht nur bei Stahlrohren anwendbar, sondern auch bei Rohren aus beliebigem anderen chemisch homogenem Material, z.B. aus Plastik oder Draht. Es können auch zylinderförmige Hohlkörper verwendet werden, die einen anderen als den in der Zeichnung dargestellten kreisförmigen Querschnitt haben, z.B. einen ellipsenförmigen.

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Claims

PHILIPS PATENTVERWALTUN5 GMBH, STEINDAMM 94, 2000 HAMBURG 1

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PATENTANSPRÜCHE:

Verfahren zum Ermitteln des Innenmaßes von langgestreckten Hohlkörpern, insbesondere von Rohren, durch Röntgen- oder Gammastrahlung, dadurch gekennzeichnet, daß der Hohlkörper (2) nit einer außerhalb des Hohlkörpers angeordneten Strahlenquelle (1) durchstrahlt wird, daß der Intensitätsverlauf der Strahlung jenseits des Hohlkörpers entlang einer in einer z:ur Längsachse ungefähr senkrechten, vorzugsweise den Strahler enthaltenden Ebene befindlichen Linie erfaßt wird und daß die Läge des Intensitätsminimums bestimmt wird.
2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die erste Ableitung des Intensitätsverlaufs (dy/dx) ermittelt wird und daß die Lage bzw. der Abstand (d¹) der NuIlstellen der ersten Ableitung bestimmt wird.
3. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der Intensitätsverlauf beiderseits des Minimums durch je eine Exponentialfunktion (7, 8) angenähert wird und daß als Ort des Minimums der Punkt (x¹) bestimmt wird, an dem die so ermittelten Exponentialfunktionen denselben Wert haben.

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4. . Anordnung zur Durchführung des Verfahrens nach einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß jenseits des Hohlkörpers ein Bildverstärker (11) angeordnet ist, daß das AusgangsSchirmbild des Bildverstärkers von einer Fernsehkamera (14) in zur Längsachse des Hohlkörpers senkrechten Zeilen abgatastet wird und daß das Videosignal über ein Differenzierglied (16) einer Schaltung zur Bestimmung der Nulldurchgänge zugeführt wird, die ein dem zeitlichen Abstand eines Nulldurchgangs vom Zeilenbeginn bzw. den zeitlichen Abstand zweier Nulldurchgänge entsprechendes Signal liefert.
5. Anordnung zur Durchführung des Verfahrens nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß jenseits des Hohlkörpers entlang wenigstens einer zu seiner Längsachse senkrechten Geraden eine Anzahl von Kernstrahlungsdetektoren (19) angeordnet ist und daß die Ausgangssignale der Detektoren (19) einem Digitalrechner (18) zugeführt werden, der den Intensitätsverlauf längs der Geraden durch Exponentialfunktionen annähert und der die Lage des Punktes auf der Linie ermittelt, an dem die Exponentialfunktionen denselben ¥ert aufweisen.

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